پاورپوینت کامل ترمودینامیک بر پایه آماری ۱۰۱ اسلاید در PowerPoint

توجه : این فایل به صورت فایل power point (پاور پوینت) ارائه میگردد

 پاورپوینت کامل ترمودینامیک بر پایه آماری ۱۰۱ اسلاید در PowerPoint دارای ۱۰۱ اسلاید می باشد و دارای تنظیمات کامل در PowerPoint می باشد و آماده ارائه یا چاپ است

شما با استفاده ازاین پاورپوینت میتوانید یک ارائه بسیارعالی و با شکوهی داشته باشید و همه حاضرین با اشتیاق به مطالب شما گوش خواهند داد.

لطفا نگران مطالب داخل پاورپوینت نباشید، مطالب داخل اسلاید ها بسیار ساده و قابل درک برای شما می باشد، ما عالی بودن این فایل رو تضمین می کنیم.

توجه : در صورت  مشاهده  بهم ریختگی احتمالی در متون زیر ،دلیل ان کپی کردن این مطالب از داخل فایل می باشد و در فایل اصلی پاورپوینت کامل ترمودینامیک بر پایه آماری ۱۰۱ اسلاید در PowerPoint،به هیچ وجه بهم ریختگی وجود ندارد

بخشی از مطالب داخلی اسلاید ها

پاورپوینت کامل ترمودینامیک بر پایه آماری ۱۰۱ اسلاید در PowerPoint

اسلاید ۴: قانون دوم : آنتروپی را تعریف می کند . قانون سوم : با تعداد گام های باز گشت پذیر بین دو سیستم نمی توانS را به سمت صفر برد مگر اینکهT 0 . رسیدن به دمای صفر مطلق کلوین غیر ممکن است .

اسلاید ۵: کمیت های فزو نور extensive و نافزو نور intensive فرض کنید سیستم های در حال تعادلی به دو قسمت مساوی با جرم های برابر تقسیم شود . ویژگی هایی از هر نیمه ی سیستم که بدون تغییر می مانند ، ویژگی های نافزو نور و ویژگی هایی که مقدارشان نصف می شود ، ویژگیهای فزو نور ، خوانده می شوند If S : extensive S ( N , V , E ) = S ( N , V , E ) سیستم های ساده مختصه ی نافزو نور مختصه ی فزو نورسیستم هیدروستاتیکی سیم کشیده فیلم سطحی باتری التریکی بره ی دی الکتریک میله ی پارامغناطیس P فشار J کشش کشش سطحی نیروی الکتروموتوری E شدت الکتریکی H شدت مغناطیسی V حجم L طول A مساحت Z بار P قطبش M آهنربایش

اسلاید ۶: میکروحالت :حالت کوانتومی خاص یک دستگاه . این حالت مربوط به جزئی ترین خصوصیات یک دستگاه است که به وسیله ی مکانیک کوانتومی توصیف می شود . ماکروحالت : ذکر خصوصیات کامل یک دستگاه به کمک پارامترهای ماکروسکوپیک قابل اندازه گیری . اگر سیستم شامل ذراتی باشد که بتوان آنها را غیر بر همکنش در نظر گرفت آن گاه انرژی کل برابر است با

اسلاید ۷: در مکانیک کوانتومی با داشتن انرژی همه چیز را داریم . وقتی از ماده صحبت می کنیم N و V مشخص است ، بنابراین همه چیز یک سیستم انرژی آن است . این مجمو عه سیستم ها همگی N و V و E یکسان دارند، یعنی از دیدگاه ماکروسکوپیک دقیقاً یکسان اند ولی از دیدگاه میکروسکوپیک با هم متفاوتند . این که انرژی چگونه بین ذرات پخش شده باشد، ماهیت میکروسکوپیک را تعیین می کند

اسلاید ۸: اصل احتمالات مساوی استخوان بندی مکانیک آماری بدین صورت شکل می گیرد که احتمال اشغال هر کدام از حالت ها با دیگری مساوی است . اصول مکانیک آماری ۱) اگر احتمال اشغال هر یک از حالتها مساوی باشد آن گاه دستگاه در حال تعادل است .۲) اگر احتمال اشغال هر یک از حالتها مساوی نباشد آن گاه سیستم در حال تعادل نیست و تا جایی تحول می یابد تا به تعادل برسد .۳) اگر دستگاه در حال تعادل باشد آن گاه احتمال اشغال هر یک از حالتها مساوی است .

اسلاید ۹: کاربرد دو اصل اول یک پیستونی را یکبار سریع و یکبار کند به عقب می کشیم و حالت تعادلی را بررسی می کنیم .سیستم غیر تعادلیسیستم تعادلی

اسلاید ۱۰: وقتی سرعت پایین باشد همیشه سیستم در حالت تعادل است . تومودینامیک غیر تعادلی وقتی است که سرعت بالا باشد . تعداد حالت های میکروسکوپی که ماکروسکوپیک مشابه دارند را با نمایش می دهیم .یک سیستم ایزوله که توسط یک دیواره ی هادی و نفوذ ناپذیر به دو قسمت ، تقسیم شده ، در نظر می گیریم :N2N1V2V1E2E1 تعداد حالتهای قابل حصول زیر سیستمتعداد حالتهای قابل حصول زیر سیستمتعداد حالتهای قابل حصول سیستم

اسلاید ۱۱: بررسی مسأله از دیدگاه آماری حال می خواهیم ببینیم چه شرط آماری باید داشته باشیم تا دستگاه به حالت تعادل برسد.

اسلاید ۱۲:

اسلاید ۱۳:

اسلاید ۱۴:

اسلاید ۱۵: برای برآورده شدن شرط تعادل از لحاظ آماری عبارت فوق یا لگاریتم آن را ماکزیمم می کنیم:

اسلاید ۱۶: بررسی مسأله از دیدگاه ترمودینامیکی آنتروپی را حول نقطه تعادل بسط تیلور می دهیم:

اسلاید ۱۷:

اسلاید ۱۸:

اسلاید ۱۹: ارتباط دیگری بین آماری و ترمو دینامیکاکنون می خواهیم همان مسأله را دوباره بررسی کنیم با این تفاوت که علاوه بر برهم کنش حرارتی، دیواره را قابل حرکت و در عین حال غیر قابل نفوذ فرض می کنیم.N2N1V2V1E2E1 تعداد حالتهای قابل حصول زیر سیستمتعداد حالتهای قابل حصول زیر سیستمتعداد حالتهای قابل حصول سیستم

اسلاید ۲۰:

اسلاید ۲۱: بررسی مسأله از دیدگاه آماری حال می خواهیم ببینیم چه شرط آماری باید داشته باشیم تا دستگاه به حالت تعادل برسد.

اسلاید ۲۲: برای برآورده شدن شرط تعادل از لحاظ آماری عبارت فوق یا لگاریتم آن را ماکزیمم می کنیم:

اسلاید ۲۳: شرط تعادل حرارتیشرط تعادل مکانیکی,

اسلاید ۲۴: بررسی مسأله از دیدگاه ترمودینامیکی آنتروپی را حول نقطه تعادل بسط تیلور می دهیم:

اسلاید ۲۵: بسط تا مرتبه ی اول شرط تعادل و مراتب بالاتر شرط پایداری را می دهد که قانون اول ترمودینامیکقانون دوم

اسلاید ۲۶: شرط تعادل مکانیکیشرط تعادل حرارتی هم ارزی روابط بدست آمده از هر دو دیدگاه ترمودینامیک و آماری مبین ارتباط بین این دو دیدگاه است.

اسلاید ۲۷:

اسلاید ۲۸: اینک دوباره همان مساله را در نظر می گیریم با این تفاوت که دیواره را علاوه بر هادی و قابل حرکت بودن، نفوذ پذیر نیز فرض می کنیم. متغیرند E1,E2: ، (به دلیل ایزوله بودن دستگاه) constant = E2 + E1= متغیرند متغیرند

اسلاید ۲۹: بررسی مساله از دیدگاه آماری:

اسلاید ۳۰:

اسلاید ۳۱:

اسلاید ۳۲: بررسی مسأله از دیدگاه ترمودینامیکی:مجددا آنتروپی را حول نقطه تعادل بسط تیلور می دهیم:

اسلاید ۳۳:

اسلاید ۳۴: بنابراین شرط تعادل ذرات وقتی برقرار است که پتانسیل ذرات دو سیستم یکسان شود. از تلفیق دو دیدگاه آماری و ترمودینامیک داریم:

اسلاید ۳۵: اینک برای بررسی شرایط تعادل و پایداری آنتروپی را تا مرتبه دوم بسط تیلور می دهیم.

اسلاید ۳۶: برای نیز می توان رابطه ای مشابه را بدست آورد.

اسلاید ۳۷: برای

اسلاید ۳۸: علامت ۰ که در بالای پرانتز هاست بدین معنی است که سیستم را در حالات تعادل بررسی می‌کنیم . و این مقادیر با اختلاف مقدارشان از مقدار در نقطه تعادل برابرند. از آنجا که آنتروپی جمع پذیر است، برای M سیستم، داریم:

اسلاید ۳۹: که برای بدست آوردن آن از رابطه استفاده کرده ایم اکنون می‌توانیم را بر حسب هر دسته ای از متغیرهای مستقل که انتخاب می کنیم بسط دهیم: مثلاً با انتخاب , P,T بعنوان متغیرهای مستقل خواهیم داشت:

اسلاید ۴۰: با توجه به سه معادله اخیر و معادله * و نیز معادلات ماکسول که عبارتند از: که در آنها x جابجایی تعمیم یافته و y نیروی تعمیم یافته است، تغییرات آنتروپی به صورت زیر خواهد بود:

اسلاید ۴۱: حال با توجه به روابط زیر:خواهیم داشت:

اسلاید ۴۲: اگر معادله اخیر را با معادله * * تلفیق کنیم، خواهیم داشت: که در آن مستقلند اگر بخواهیم باشد یعنی تعادل پایدار داشته باشیم باید: شروط وجود تعامل پایدار برای سیستم

اسلاید ۴۳: معادله ۱ یعنی شرط تعادل پایدار گرمایی: اگر میزان بسیار کمی گرما به طور اتفاقی به سیستم داده شود دما باید متناسب با محیط اطراف سیستم افزایش یابد به گونه ای که نهایتاً مقدار گرمای اضافی به محیط منتقل شده و از سیستم خارج شود و این یعنی ظرفیت گرمایی مثبت. اگر ظرفیت گرمایی منفی باشد، دما باید کاهش یابد و بنابراین مقدار گرمایی بیشتری ازمحیط به درون سیستم شارش می یابد که منج