فایل ورد کامل تحقیق چگالی تراز هسته ای و برهم کنش زوجیتی ۴۱ صفحه در word

توجه : به همراه فایل word این محصول فایل پاورپوینت (PowerPoint) و اسلاید های آن به صورت هدیه ارائه خواهد شد

 فایل ورد کامل تحقیق چگالی تراز هسته ای و برهم کنش زوجیتی ۴۱ صفحه در word دارای ۴۱ صفحه می باشد و دارای تنظیمات در microsoft word می باشد و آماده پرینت یا چاپ است

لطفا نگران مطالب داخل فایل نباشید، مطالب داخل صفحات بسیار عالی و قابل درک برای شما می باشد، ما عالی بودن این فایل رو تضمین می کنیم.

فایل ورد فایل ورد کامل تحقیق چگالی تراز هسته ای و برهم کنش زوجیتی ۴۱ صفحه در word  کاملا فرمت بندی و تنظیم شده در استاندارد دانشگاه  و مراکز دولتی می باشد.

توجه : در صورت  مشاهده  بهم ریختگی احتمالی در متون زیر ،دلیل ان کپی کردن این مطالب از داخل فایل ورد می باشد و در فایل اصلی فایل ورد کامل تحقیق چگالی تراز هسته ای و برهم کنش زوجیتی ۴۱ صفحه در word،به هیچ وجه بهم ریختگی وجود ندارد

---

بخشی از متن فایل ورد کامل تحقیق چگالی تراز هسته ای و برهم کنش زوجیتی ۴۱ صفحه در word :

بخشی از فهرست مطالب فایل ورد کامل تحقیق چگالی تراز هسته ای و برهم کنش زوجیتی ۴۱ صفحه در word

مقدمه    
۲- چگالی حالات و چگالی تراز    
۲-۱ چگالی حالات بر حسب انرژی برانگیختگی    
۲-۲چگالی حالات بر حسب انرژی برانگیختگی و تعداد ذرات    
۲-۳ وابستگی چگالی حالت به تکانه زاویه ای    
۳-برهمکنش زوجیتی    
۳-۱مقدمه    
۳-۲ مبانی مکانیک کوانتومی    
۳-۳ هامیلتونی ذرات برهمکنشکننده    
۳-۴ برهمکنش زوجیتی    
۳-۵ محاسبه ویژه مقادیر هامیلتونی    
فهرست مراجع    

بخشی از منابع و مراجع فایل ورد کامل تحقیق چگالی تراز هسته ای و برهم کنش زوجیتی ۴۱ صفحه در word

[۱] Al-Quraishi et al., Phy. Rev. C63, 065803 (2001)

[۲] Garrent et al., Phy. Rev. C64, 024316 (2001)

[۳] Puddu et al., Phy. Rev. C55, 1596 (1997)

[۴] A.N.Behkami and M.N.Nasersarabadi, Phys. Rev. 71, 457 (2001)

[۵] Mustafa et al., Phy. Rev, C45, 1078 (1992)

[۶] www-nds.iaea.org/RIPL3/Levels, T.Belyga and  R.Capote

[۷] J.R.Huizenga and L.G.Moretto, Ann. Rev. Nucl. Sci. 22, 427 (1972)

[۸] T.Von Egidy, A.N.Behkami and H.H.Schmidt, Nucl.Phys. A454, 109 (1986)

[۹] A.N.Behkami and M.N.Nasrabadi. Comm. Theo.  Phys, 34, 457 (2002)

[۱۰]  H.A.Bete,Phy. Rev. 50, 332 (1936)

[۱۱] H.A.Bete, Rev, Mod. Phys. 9, 425 (1960)

[۱۲] C.Bloch, Phy. Rev. 93, 1094 (1954)

[۱۳] Pathria, statistical mechanics, P

[۱۴] J.B.French, K.F.Ratcliff, Phy. Rev. C394 (1971)

[۱۵] J.M.Blatt, V.F.Weisskopf, theorical Nuclear Physics, Dover publication, Inc Newyork (1960)

[۱۶] A.Gilbert, A.G.W.Cameron, Can.J. Phys. 43, 1446 (1965)

[۱۷] Ficher et al., (1984) and Von.Egidy et al, (1988)

[۱۸] J.L.Wile et al., Phys. Rev. C35, 1608 (1987)

مقدمه

چگالی تراز هسته­ ای[۱] نقش بسیار مهمی در فیزیک هسته­ای دارد. طی هفتاد سال اخیر مطالعات فراوانی روی چگالی تراز هسته­ ای صورت گرفته است. از چگالی تراز در فیزیک هسته­ ای برای محاسبات مربوط به احتمال تسخیر[۲] نوترون و پروتون استفاده می­کنند [۱]. برای محاسبه سطح مقطع برخورد[۳] و بررسی هسته­ های مرکب[۴] برانگیخته به چگالی تراز هسته­ای نیازمندیم [۲و۳]. همچنین چگالی تراز هسته­ای نقش مهمی در تخمین سرعت واکنش­های هسته­ای و محاسبات آماری اختر فیزیک دارد

ترازهای انرژی هسته را می­توان به دو ناحیه انرژی، با انرژی برانگیختگی[۵] پایین و انرژی برانگیختگی بالا تقسیم نمود. این تقسیم بندی به دلیل نگرش­های متفاوتی است که برای تحلیل و بررسی آنها به کار برده می­شود

در انرژی برانگیختگی پایین فاصله میان ترازها زیاد است و ترازها به خوبی از یکدیگر مجزا هستند. در این ناحیه می­توان از روش بیناب­سنجی[۶] استفاده نمود. این روش برای هسته­های سبک و یا انرژی­های پایین مورد استفاده است ]۴[. هنگامی که انرژی برانگیختگی افزایش می­یابد تعداد ترکیبات درجات آزادی نوکلئونی موجب افزایش نمایی چگالی تراز هسته­ای می­شود ]۵[

تعداد ترازهای کل { {N(E)برای هسته  در شکل ۱-۱ رسم شده است. این شکل افزایش سریع ترازها را بر حسب انرژی نشان می­دهد ]۶[

با افزایش انرژی برانگیختگی فاصله میان ترازها کاهش می­یابد و چگالی تراز افزایش می­یابد ]۷[. این افزایش چگالی تراز را می­توان با مشاهده تشدید در سطح مقطع تسخیر نوترون تائید کرد ]۸[. در واقع این مشاهدات و شواهد تجربی دیگر نشان می­دهد که برای توصیف هسته به تعداد درجات آزادی زیادی نیاز داریم. این مشاهدات مفهوم هسته مرکب که توسط بوهر[۱] ابداع شد را تائید می­کند. بر اساس این نظریه هسته مرکب از آنچنان برهمکنش­های پیچیده­ای پدید می­آید که نحوه تشکیلش را بخاطر نمی­آورد و به همین دلیل مستقل از نحوه تشکیلش وامی­پاشد

به دلیل اینکه در انرژی برانگیختگی بالا فاصله میان ترازها بسیارکم است دیگر نمی­توان از مدل بیناب­سنجی استفاده کرد. با استفاده از مدل­ها و تکنیک آماری می­توان چگالی تراز را بدست آورد. از آنجا که چگالی تراز تابعی از متغیرهای گوناگون همچون انرژی برانگیختگی، تعداد ذرات و تکانه زاویه­ای است می­توان کمیت­های ترمودینامیکی از قبیل آنتروپی، گرمای ویژه و غیره را از آن بدست آورد ]۹[

نخستین بار محاسبه چگالی تراز هسته ای توسط بت[۲] انجام گرفت ]۱۰[. سپس مطالعات زیادی در این مورد انجام گرفت. ساده­ترین مدل مورد استفاده برای محاسبه چگالی تراز هسته­ای مدل گاز فرمی است که در آن هسته را به صورت گاز فرمیونی ایده­آلی درنظر می­گیرند. در این مدل فرمیون­های بدون برهمکنش درحجم هسته محبوس هستند ]۱۱[

ساده ترین حالت برای گاز فرمی مدل فواصل مساوی می باشد. در این مدل فرض می­شود ترازهای انرژی تک ذره ای در فواصل مساوی از یکدیگر قرار دارند. در نتیجه چگالی تراز تک­ذره­ای دارای مقداری ثابت است. در این مدل با فرض مشخص بودن ترازهای انرژی تک ذره ای ، چگالی ترازهسته­ ای به صورت زیر است ]۱۲[

(۱-۱)

در این معادله،  پارامتر چگالی تراز و انرژی برانگیختگی می باشد

در این مدل  مقدار ثابت  را نتیجه میدهد. انرژی فرمی یک سیستم فرمیونی  ذره­ای برابر است با ]۱۳[

(۱-۲)

در مورد هسته  و ، لذا با توجه به تعریف  و اینکه تعداد ذرات برابر است با  ]۱۳[ و نیز در مدل فواصل مساوی  نتیجه می­شود

(۱-۳)

با قرار دادن رابطه (۲-۱) و  بدست می­آید

(۱-۴)

این مدل تا به امروز به طور وسیعی در تجزیه و تحلیل داده­های تجربی مورد استفاده قرار گرفته است، اگر چه اطلاعات کمی از هسته را دربرمی­گیرد. این مدل ساده کمبودهایی دارد. به عنوان مثال اثرات لایه­ای[۳] ، زوجیتی[۴] ، تغییر شکل[۵] و همچنین اصلاحات مربوط به تعیین فاکتور قطع اسپینی[۶] در نظر گرفته نشده است

برای اصلاح این موارد، فاکتور قطع اسپینی را به معادله بت می­افزایند و همچنین از مدل­های واقعی­تر چگالی تراز تک ذره­ای استفاده می­کنند. ولی این مدل­ها نیز به خاطر وابستگی زیاد آن­ها به انتخاب پتانسیل تک ذره­ای بدون نقص نبوده و با اطلاعات آزمایشگاهی کاملاً مطابقت نمی­کنند ]۱۴[

برخی از فیزیکدانان با استفاده از روش نیمه تجربی سعی در بهبود پارامترهای مدل فواصل مساوی کردند. در این مدل­ها برای تطبیق نتایج نظری با نتایج آزمایشگاهی، چندین تصحیح با در نظر گرفتن اثرات لایه­ای، زوجیتی و تغییر شکل بر روی معادله بت صورت پذیرفت. این روش ابتدا منجر به مدل دمای ثابت[۷] شد.در این مدل چگالی حالات به صورت نمایی به انرژی برانگیختگی وابسته است ]۱۵[

(۱-۵)

مدل دمای ثابت در انرژی­های پایین مفیدتر از مدل گاز فرمی است ]۱۶[. همچنین مطالعات پژوهشگران نشان داد در انرژی­های بیشتر از انرژی جدایی نوترون[۸]، نتایج مدل دمای ثابت با نتایج آزمایشگاهی به صورت مناسبی مطابقت دارد ]۱۷[

این تلاش­ها در نهایت به مدل مشهور “گاز فرمی به عقب شیفت داده شده”[۹] منجر شد ]۱۶[. در مدل گاز فرمی فرض می­شود نوکلئون­ها برهم­کنشی ندارند و مستقل از یکدیگر هستند. نتایج آزمایشگاهی برای چگالی تراز نشان می­داد که انرژی بر انگیختگی در مدل گاز فرمی باید توسط پارامتر انرژی جفت­شدگی تصحیح شود. بدین ترتیب در مدل گاز فرمی به عقب شیفت داده شده، انرژی برانگیختگی و رابطه چگالی تراز به صورت زیر تصحیح می­شود

[۱]Bohr

[۲]Bethe

[۳]Shell Effect

[۴]Pairing

[۵]Deformation

[۶]Spin Cut-off Factor

[۷]Constant Temperature

[۸]Neutron separation energy

[۹]Back shifted Fermi gas

[۱]-Nuclear level density

[۲] Capture

[۳]Cross section

[۴]Compound nucleas

[۵] Excitation energy

[۶] Spectroscopy